<< 2.1. Уравнение для плотности | Оглавление | 2.3. Эффект N 2: >>
2.2. Эффект N 1: усиление при сжатии
Будем говорить, что АВ усиливается, если растет амплитуда пульсаций магнитного поля, поскольку именно они, а не пульсации скорости, определяют рост давления АВ.
Как уже отмечалось, в ПЗО
, что
является признаком АВ большой амплитуды. В этих волнах можно не
разделять магнитное поле на невозмущенную компоненту и
возмущения. Пусть облако однородно и амплитуда АВ не зависит от
координаты. Тогда третий член справа в (5)
обнуляется. Пусть скорость сжатия облака много меньше возмущений
скорости в АВ, поэтому соотношение (1) можно
заменить на
Тогда из постоянства амплитуды следует, что второй член справа в (5) близок к нулю. В итоге из (5) с учетом (4) находим
откуда следует, что
Соотношения (8) были впервые получены, по-видимому, в работе [10] причем, более сложным путем.
Заметьте, мы нигде не считали сжатие симметричным, но объяснить
соотношения (8) можно проще всего в случае плоского
сжатия поперек пульсаций скорости и магнитного поля. Если бы эти
пульсации были независимы, то
увеличивалась бы только
за счет роста плотности:
,
, но
возрастала бы гораздо быстрее:
,
, поскольку
вмороженное в плазму магнитное поле при поперечном сжатии растет
как
(см. [5]). Однако обмен энергией
между пульсациями скорости и магнитного поля приводит к среднему
показателю:
.
Соотношения (8) подтверждаются строгой моделью
[11], пригодной, в частности, для описания АВ в свободно
коллапсирующем слое однородной плазмы. Один из главных параметров
в этой задаче - отношение времени свободного коллапса к
начальному периоду волны,
. На
рис. 1 показана эволюция пульсаций в некотором
движущемся элементе плазмы при
. Заметьте, что частота
пульсаций в системе отсчета, движущейся вместе с элементом плазмы,
меняется по закону
.
![]() |
Рис. 1.
Эволюция |
С хорошей точностью можно считать [10], что давление АВ
. Поэтому зависимость
означает, что АВ большой амплитуды
при однородном сжатии ведут себя подобно газу с показателем
политропы
, т. е. могут довольно сильно сопротивляться
сжатию. Если бы эти волны не теряли энергию из-за диссипативных
процессов, они могли бы серьезно затруднить коллапс ПЗО, а значит
и звездообразование в целом.
Соотношения (8) фактически выведены в предположении,
что характерное время сжатия
много
больше периода волны
в сопутствующей системе отсчета. А что
будет в противоположном случае? Модель, исследованная в работе
[11], допускает произвольный темп сжатия. Оказывается, при
пульсации скорости и магнитного поля расцепляются и
перестают осциллировать во времени: волна становится чисто
пространственной (вмораживается в плазму).
<< 2.1. Уравнение для плотности | Оглавление | 2.3. Эффект N 2: >>
Публикации с ключевыми словами:
МГД - альвеновские волны - Плазма
Публикации со словами: МГД - альвеновские волны - Плазма | |
См. также:
Все публикации на ту же тему >> |