
<< 4.3 Поведение плотности и ... | Оглавление | 4.5 Устойчивость теплового потока >>
4.4 Критическая эддингтоновская светимость
Из условия следует, что
. Вообще говоря, не всегда можно дифференцировать неравенства, но в данном
случае нетрудно убедиться, что все в порядке. Теперь очевидно, что





Отметим, что для Солнца
эрг/гс, т.е. выделяется энергии
примерно столько же, сколько при гниении опавших листьев, и большая светимость
определяется только большой массой, но все равно
.
Подсчитаем эддингтоновский предел еще одним простым способом. Пусть на некотором
расстоянии от звезды со светимостью имеется один электрон. Поток излучения
через 1
см
равен




При столкновении с электроном один квант отдает импульс , и сила, действующая
на электрон со стороны излучения (импульс, передаваемый в единицу времени),



Таким образом, при подсчете не важно распределение функции




Мы подставили , так как сила притяжения протонов много больше силы электронов.
В стационарной картине возникает электростатическое поле, удерживающее электроны.
Таким образом, у звезды возникает заряд. (Вычислите величину и знак этого заряда.)
Итак,

<< 4.3 Поведение плотности и ... | Оглавление | 4.5 Устойчивость теплового потока >>
Публикации с ключевыми словами:
Эволюция звезд - внутреннее строение звезд - термоядерные реакции - физические процессы
Публикации со словами: Эволюция звезд - внутреннее строение звезд - термоядерные реакции - физические процессы | |
См. также:
Все публикации на ту же тему >> |